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第407章(第1页)

又因为梯度是一个矢量——梯度有方向,指向变化最快的那个方向,所以可以再对它取散度▽·。

只要利用▽算子的展开式和矢量坐标乘法的规则,就可以把温度函数T(x,y,z)的梯度的散度(也就是▽^2T)表示出来了。

非常的简单,也非常好理解。

好了,纯数学推导就先到此结束。(缩减的比较多,如果有哪个环节不好理解的可以留言,我尽量解答)

随后徐云又看向了小麦,说道:

“麦克斯韦同学,再交给你一个任务,用拉普拉斯算子去表示我们之前得到的波动方程。”

小麦此时的心绪早就被徐云所写的公式吸引了,闻言几乎是下意识的便拿起笔,飞快的演算了起来。

不过不知为何。

在他的心中,总觉得这个公式莫名的有些亲切……

甚至他还产生了一股非常微妙的、说不清道不明的感觉:

在看到徐云列出这个公式的时候。

他仿佛看到了自己的女朋友正牵着别人的手,在自己面前肆意拥吻……

哦,自己没女朋友啊,那没事了。

而另一边。

徐云如果能知道小麦想法的话,脸色多半会也会有些怪异。

因为某种意义上来说……

自己这确实是牛头人行为来着:

他所列出的公式不是别的,正是麦克斯韦方程组在拉普拉斯算子下的表达式之一……

可惜小麦不会问,徐云也不会说,这件事恐怕将会成为一个无人知晓的谜团了。

随后小麦深吸一口气,将心思全部放到了公式化简上。

上辈子徐云在写小说的时候,曾经有读者提出过一个还算挺有质量的疑问。

1746年的时候一维波动方程就出现了,为什么还要重新推导公式呢?

答案很简单:

虽然达朗贝尔曾经研究出过一维的波动方程,但他研究出的是行波初解。

这种解也叫作一般解,和后世的波动方程区别其实非常非常的大。

徐云这次所列的是1865年的通解,所以并不存在什么“这个世界线里还没推导出波动方程”的bug。

别的不说。

光是经典波动方程中需要用的傅里叶变化思路,都要到1822年才会由傅里叶归纳在《热的解析理论》中发表呢。

视线再回归现实。

此时此刻。

小麦像是个热忱的纯爱战士一般,哼哧哼哧的在纸上做着计算:

“两边都取旋度……”

“▽·E=0……”

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